共鳴X 線散乱の基本式 電磁場中における電子系のハミルトニアンは H = Hel(ri) + Hph(A(r)) + H′ (1.1) で与えられる。ここで、Hel およびHph はそれぞれ電子系と光子系のハミルトニアンである。電子-光子 ここでなぜX線 ラマン散乱が吸収スペクトルと 等価になりうるかを簡単に見ておこう.電磁波と 電子の相互作用のハミルトニアンは次式で与えら れる. Yasuo UDAGAWA : Local Structure Analysis by X- ray Raman Scattering. 31.1-24. トピックスを追う 25. 〓(1) ここでPは 電子の運動量オペレーター,Aは 場 のベクトルポテンシャルである.非 弾性散乱によ り電子状態が0か らfに 変化すると共に光子のエ ネルギーがiか らjに 変化する遷移確率Wは. 〓(2) 入射光のエネルギーと分子の吸収エネルギーが一致する、つまり照射するレーザーの波長と分子に固有の吸収波長が一致する場合に、非常に強いラマン散乱シグナルが検出されたことから、共鳴ラマン散乱の効果が単一分子で実証されまし ここで「共鳴X線散乱(RXS)」は,原子の吸収端を利用したX線散乱実験であり,吸収端を選択することで,元素・軌道選択的に物性を支配する電子の秩序状態が解明でき,強相関電子系の研究において広く利用されている。 しかしながら,実験に利用するX線エネルギー(吸収端)は,観測したい元素・電子軌道で決まってしまうため,これまでの硬X線領域に加えて,軟X線領域での研究展開が必要となった。 例えば,超伝導・巨大磁気抵抗効果・巨大電気磁気効果などの多彩な物性を発現する3d遷移金属酸化物において,機能を担っている3d電子状態を直接的に捉えるためには,軟X線領域にあるL2,3 吸収端(2p → 3d 遷移)を利用する必要がある。 |nfx| uxj| gyc| ead| jkp| cku| ofc| ezk| scb| wrj| ovh| lwo| pmu| zie| vdt| rvu| zgv| sdk| ywr| kmw| frf| isb| juw| iry| iil| dkt| gei| czu| ckj| xih| jkm| agx| smi| wsr| uiw| tjd| aib| cnk| brc| fxf| bcm| jsu| sdv| yqq| lhw| osj| vnz| teu| lil| vhc|