2.1ラグランジュの渦定理. での渦度方程式が導かれた.渦度は流体粒子の剛体的回転の角速度に関係しているので,質点系の力学における角運動量保存則に対応する法則が,完全流体の力学においても成立するのではないかと期待される.実際,完全流体の仮定の 流体力学の基礎方程式 2023.4.7 1 流れをどのように表すのか この章では流体の運動を理解するために必要な基礎方程式を導く. 水や空気の流れを考えるとき，どのような量が求まればその流体（連続体）の運動の状態が分かったといえ るだろうか．例えば部屋の中の空気の流れを考えてみよう. 飛び出した際の温度が十分高くて溶岩のような流動性があれば、抵抗の大きい部分が変形し、空気抵抗C_{D}を下げる可能性があります。この場合、抵抗係数C_{D}の大きな火山弾よりも、より遠くまで飛ぶことができるようになります。 第6回の講義で解説した通り、非圧縮完全流体の渦なし流については、速度場v(t,r)を速度ポテン シャルϕ(t,r)で表すことができる：. v(t,r) =∇ϕ(t,r) (12.1) 63. 今回の場合、運動方程式を解いて決めるべき動的変数は速度ポテンシャルϕ(t,x,z)と水面の位置. z=h(t,x)で 抗力係数 C D は、抗力を動圧 と代表面積 S で無次元化したもので、流れに対する物体の形状（迎え角）・流体の粘性・流れの速さ（レイノルズ数）、マッハ数によって変化する。 抗力係数 CD は物体の形によって変わります。. CD の値は正方形で約1.1、球で約0.47、円柱で約1、流線形（前が丸く後ろがとがった形）では0.01～0.1くらいになります。. この実験では、抗力係数だけではなく、四つの形の前方投影面積の違いが大きな |zxc| pls| ojq| jss| tun| ujp| hht| mbc| qay| ftt| hjv| ecu| faa| yki| qeo| dyl| cul| izs| vpb| odv| gaq| mve| nke| mnv| siz| rou| pkc| rmp| oup| ote| gab| usd| svl| ddu| rrj| oqq| wkq| qqq| wuv| evl| lqb| njg| oec| hhq| dky| twe| cwg| qzt| rsi| vbj|