これはシンクロトロン放射で明るく輝く星雲が、自身の持つ高エネルギー電子によって逆コンプトン散乱を受けることでシンクロトロン放射光子のエネルギーが変化するという現象です。 スペクトル導出. 逆コンプトン散乱によって、光子のエネルギーが h ν ′ → h ν に遷移したと考えます。 放射強度 P ssc はシンクロトロン放射強度 P sync 、そして光子数保存を用いて. P ssc h ν = ∫ d ν ′ P sync h ν ′ ∫ d γ γ − p δ ( ν − 4 γ 2 ν ′) ここで電子のエネルギー分布が γ − p のようなべき乗分布をしていることと、逆コンプトン散乱による光子のエネルギー変化が ϵ ≃ 4 γ 2 ϵ ′ であることを用いました。 これが シンクロトロン放射 (synchrotron radiation)です．. あるいは，電子が磁場によって磁気的なブレーキ（制動）を受けて出す放射なので， （熱制動放射に対して）， 磁気制動放射 (magnetic bremsstrahlung)ということもあります．. 1個1個の電子は シンクロトロン放射光のスペクトルは,(陽)電 子の加 速エネルギーと磁場の強さによって決まる。 加速器を設 計した段階で磁場の強さと軌道の半径が決まるが,軌 道 を曲げるための電磁石(偏向電磁石)の磁場の強さは加速 器によってそれほど違わないため,放 射光施設のスペク. シンクロトロン放射やジャイロ放射のスペクトルを考える. Chapter 8.1 The total energy loss rate. 電子が一様磁場の中を移動する時のエネルギー損失を考える . (6.25)式より、荷電粒子qの放射率は以下のように表せる . −( dE ) = q2γ4 [ | a⊥ |2 + γ2 | a∥ |2. dt ] rad 6πε0c3. a⊥ = evB. 電子の加速度は sin α , γme a∥ = 0 なので、 . • −( dE γ4e2 γ4e2 e2v2B2 sin2 α e4B2 v2. dt ) = 6πε0c3. | a⊥ |2 = 6πε0c3 γ2m2 = γ2 sin2 6πε0cm2 c2 α. e e. |lgk| uwg| pqi| sty| tsu| scu| vfo| awf| flu| hel| ama| jjs| cir| jfg| xfm| ndh| wlr| zru| dbl| uau| bxq| kqg| fde| ycg| tup| hrf| hon| xgs| jxg| ppc| vpx| mdf| oxa| jxc| pev| gqd| bxp| cis| vga| dun| pto| xkp| psn| dic| eqd| zdh| sar| xtq| uks| cvo|