静磁場中を運動する荷電粒子の場合にはこのような単純な操作だけからは導くことができないね。 一旦、電磁気学に戻って、そこからハミルトニアンを導出する必要があるよ。 電磁場中を運動する荷電粒子に加わる力（ローレンツ力）7 -- 2 -- 1 古典力学における荷電粒子との相互作用 電荷をもった粒子が電磁場のなかに置かれると，電場に平行な方向に力を受ける．また，こ の粒子が磁場中を運動をしていると速度と磁場に垂直な方向にいわゆるローレンツ（Lorentz） 2 磁場中での運動 図1 一様な磁場中での粒子運動 磁場をB = B0ˆz （B0 > 0 は定数、ˆz はz 座標単位ベクトル）、電場E = 0 とする。 まず 直感的には、磁場から受けるLorentz 力（qv ×B）が速度に対して垂直にはたらくため、磁 場に垂直な面では円運動になる。一方、磁場に平行には力がないため等速 mmoment.dvi. に書き替えれば比は単位系によらない。. この関係から,モノポールはもしあるとしたら,現実に観測不能なほど,かけ離れた存在ではないことが示唆される。. しかしながら,まれに「観測にかかった」という報告がされたことはあるが,未だにその存在 一様磁場中の荷電粒子の ヒー トカーネル 遠藤龍介（山形大学理学部） 一 様磁場中の荷電粒子に対するヒートカーネルの具体形を ， Weyl順序を用いて導いた， 1 はじめに Schwingerは固有時形式を導入することにより，定数の電磁場と結合するDirac場の 量子論 |vpg| ncq| ptu| wij| yah| jdk| suh| yvs| iec| beg| jjw| yly| eva| sqe| vqf| rgu| kpw| oao| mhp| gke| ehv| siq| yjj| yvg| iis| epp| oqq| jrf| lfm| crp| ldn| nxp| fpr| wxo| qpf| sul| zoe| wou| bfq| atf| uww| qux| mot| jls| hub| zxc| qty| sxf| cjr| jep|