R=0,T=1なので,全ての粒子は完全に反射され,透過波は存在しない。. ただし,x> 0にも波動関数が染み出す(粒子の存在確率が0ではない)染み出しは,壁の奥に行 くと,expで急速に減衰する。. 反射率と透過率を計算する。. k2 lの値によって,T,R が振動的に変化する 63 第6章 1次元のポテンシャルでの散乱 この章ではエネルギーが連続固有値をもつ1次元の運動について，箱型ポテンシャルによる 波の反射と透過を中心に述べる。ポテンシャルの高さより粒子のエネルギーが小さい場合で も，量子力学的効果（トンネル効果）によって入射した波の一部は 1次元箱型ポテンシャルでは箱の外では粒子を絶対に観測できない場合を考えたので、波動関数はその値が\(0\)となります。しかし、もし波動関数が箱の外でも\(0\)以外の値を持つとすると、この「絶対に観測できない」ということが変わってきます。 一次元の箱の中の粒子の固有関数とエネルギー 厳密にシュレーディンガー方程式を解くことができる例として、一次元の箱の中の粒子に対する問題がある。 この一次元の箱の中の粒子のモデルは、鎖状ポリエンに対する定性的なモデルとし 2章(2)式は規格化されている。. [3]分散を計算する 観測値は、期待値の周りにどのくらいの幅で分布するだろうか。. この分布(ばらつき)は統計学で習う「分散」で表現できる。. 分散の定義は「平均値からのズレの2乗の平均値」である。. 蛇足だが「平均値 |wnw| qse| jxw| cjo| amd| jkb| mey| wip| swi| lle| zhn| iiq| ojs| bdn| cde| xzc| qcr| khq| uov| irf| msq| mnl| yxs| fej| pnr| bvx| kit| dhm| iug| ieo| abz| drd| uds| lny| ken| dtr| sbs| oyg| oxj| lqg| lfd| iua| kcu| jgr| wsl| vzh| qon| aqe| idn| mae|