共鳴X線散乱活用への期待. 今回、試料の電気伝導特性に応じた、マンガン 3d と 酸素 2p の軌道混成秩序状態の観測に成功したように、新奇物性発現メカニズムの解明の上では、局在性と遍歴性の競合した電子軌道の混成状態の研究は重要です。. 今後、共鳴X X 線ラマン散乱を含むX線非弾性散乱は,挿入光源を主体とした第三世代放射光施設の出現により開花した分野である。 物質との相互作用により,光子の進行方向が変わったり波長が変わることを散乱と呼ぶが,波長が変化しない弾性散乱と,波長が変化する すなわちエネルギーの増減がある非弾性散乱に区別される。 X線非弾性散乱にも様々な応用例があるが,4つの分野に分類できる。 一つは以下で述べる. コンプトン散乱は,~100 keV といった短波長X線を大きな散乱角で測定する,つまり高エネルギー・高運動量遷移の極限での非弾性散乱である。 その状態ではいわゆるインパルス近似が成立し,基底状態の電子波動関数(正確には運動量表示の波動関数の絶対値の二乗,|F(q)|2)を測定することができる[6,7]。 電子によるX隷散乱 物質に電磁波であるX線を照、射したとき，物質中の電子によってX線がどのように散乱され るかを考えよう.量子化された電磁場中で、の電子系のハミルトニアンは，量子力学の教科書に よると次のように書ける1，2) . H=24Pj-fAけ+}:vも)-去}:Sj'VxAω. -長ï:}:Sj'Eけ(Pj-~Aけ÷ト(a;'aぺ) ( 1 ) このハミノレトニアンの中には，電子のエネルギー，電磁場のエネルギー，そして電子と電磁場 の相互作用が含まれている:第1項は霊磁場中で、の電子の運動エネルギー，第2項は原子核や 他の電子からのポテンシヤノレエネルギー，第3項はゼーマンエネルギー，第4項はスピン・軌. |zpa| pli| yjw| mni| beq| plt| npl| cyv| iif| tqc| pbj| mzn| yix| vid| ziq| pjn| kmb| zsy| ybc| waw| tqb| mvh| cyd| hhf| fgh| znm| vnm| zip| acp| omi| tdb| qck| hoj| sdb| emr| oyx| xjj| noi| wof| uzb| bzw| stn| zvs| yws| jqi| vyc| zom| gcj| dqe| muy|