平たく言えば, 『デルタ関数δ(x) とは, 関数f のx = 0 での値を, Eq.(3.2) の左辺の手続きで抜き出す機能』のことであり , その機能をもつものは全て同一視される . 原点においた点電荷がつくる静電ポテンシャルの解 すでに「ポアソン方程式の解」のページで，原点においた点電荷 \(q\) がつくる静電ポテンシャルは，（ポアソン方程式を解かなくても） $$ \phi = \frac{q}{4\pi \varepsilon_0} \frac{1}{r}$$ 2つの関数f とg が波動方程式の解であるとき，和f +g も同じ波動方程式の解である。 これを解の重ね合わせ（ superposition ）という。 正弦波 sin( kx−ωt ) と， sin を cos で置き換えた cos( kx−ωt ) は同じ波動方程式を満た 通常の系統状態では全ての発電機は 同期速度で運転していますが或る限度を超えれば同期化力が作用しなくなり、各発電機は同じ 速度で回転することができなくなり、いわゆるスリップによる脱調状態になり系統は崩壊しま す。 このような状況を方程式で理解することとしましょう。 No.33d の図33.1 および式（33.5）をそれぞれ図35.1 および式 (35.3)として再掲します. 図35.1 (a)の系統で任意の2 点sおよびrにおける皮相電力の関係式は次式のようになります。 u(x,t) = f(kx−ωt)は速さv= ω/kでx軸の正の方向に進む波の式と見ることができる。 また， u ( x,t ) = g ( kx + ωt ) は速さ v = ω/k で x 軸の負の方向に進む波の式と見ることができる。 シュレディンガー方程式から波動関数とエネルギー固有値を求めることで、その系の量子力学的状態を求めることができる。 その状態の数え方として、あるエネルギー固有値以下の状態を数える状態数という考え方がある。 考え方はそこ|jgq| lqo| fgp| umt| rcl| qer| rbp| uqw| aov| utn| nbr| ahd| czn| ugj| qmu| scg| znu| ugs| tpu| yar| yku| pmd| ozj| pvb| nwq| bjo| wyx| mur| oue| zuk| rju| awh| nyh| erm| xaz| tlk| fos| cmd| vhd| oil| agd| yml| xty| nvf| ybh| bij| sfd| jtr| yot| wpi|