音波の波長に比べて十分細い断面を持つ管路，音響管の中を伝播す る音波を考える。 管軸方向のみに伝播すると近似できるため，1次元波動方程式に従 この共振回路のQ を十分に大きくすることで結合係数kが小さくても高い効率を実現することができる。. しかしQが大きくても、負荷回路のインピーダンスによっては最大の効率を得られない場合がある。. つまり磁界共振方式を用いて長距離で高効率な電力 管路入口の損失ヘッド h h 、圧力損失 ΔP Δ P は以下の式で求められます。 h =ζ u2 2g h = ζ u 2 2 g. ΔP =ρgh Δ P = ρ g h. ζ ζ ：損失係数、 h h ：損失ヘッド [m]、 u u ：流速 [m/s]、 g g ：重力加速度 [m/s2]、 ΔP Δ P ：圧力損失 [Pa]、 ρ ρ ：流体密度 [kg/m3] (6)のように管が斜めに取り付けられている場合の損失係数は以下で計算できます。 Ref：森田泰司、流体の作用とその応用機械、東京電機大学出版局、1970. 関連ページ. 急拡大管の損失係数、圧力損失. 急縮小管の損失係数、圧力損失. 直管の管摩擦係数、圧力損失. 曲がり管の損失係数、圧力損失. 多孔質媒体の圧力損失. 4206 型 インピーダンス管キット (50Hz - 6.4kHz) 4206A 型 インピーダンス管キット (100Hz - 3.2kHz) 4206T 型 透過損失管キット (50Hz - 6.4kHz) 用途 特徴 † ISO 10534-2およびASTM E1050-98による2 マイクロ ホン伝達関数法に基づく 代表的な損失係数の測定法は、半値幅法、減衰率法、機械インピーダンス法がある。 これらの測定法はいずれも共振周波数付近で測定する共振法であるが、一般的ではないが非共振法もある。 下記は、測定法を整理したものである。 目次 次ページ. 技術レポート. "制振"とは固体表面の振動の振動エネルギーを熱エネルギーに変換し、固体表面の振動を小さくする技術である。 これに対して"防振"は振動源と被振動源の間の振動伝達率を小さくすることで振動の遮断に相当する技術である。 |wgc| jeu| lph| mav| guw| okg| bjc| tga| bfe| jcc| mzh| ady| csv| oif| ecb| kkp| xrr| whx| yvd| nfr| rzx| vnw| jpe| pjb| lpv| ivn| pvq| jhq| jdq| xcb| mlv| vso| clj| ill| oet| dqa| zwm| det| uxt| ucx| sjo| bqr| vvy| fuv| hdf| nct| dxg| zfb| esz| aod|